Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
50
1.Prawaelektromagnetyzmu
powierzchniorazdlaskładowejnormalnej(ang.normal,stądindeksn).
Wogólnymprzypadkumająonepostać
SkładowastycznaSkładowanormalna
Poleelektryczne
Polemagnetyczne
E
t1=E
t2
D
n2-D
n1=
s
swob
(1.20a)
(
H
1H
B
n1=B
n1=
H
2H
n2,
n2)
H
t2-H
t1=J
lin
Stosowanyjestrównieżzapiswektorowyzużyciemwersorae
n=e
12nor-
malnegodopowierzchnigranicznejiskierowanegoodośrodka1do2
(zob.rys.1.6c)wpostaci
SkładowastycznaSkładowanormalna
Poleelektryczne
E
t1=E
t2
D
n2-D
n1=
s
swobe
n
(1.20b)
(
H
1H
B
n1=B
n1=
H
2H
n2,
n2)
PolemagnetyczneH
t2-H
t1=J
linXe
n
Wrównaniach(1.20)
s
swob[C/m
2]oznaczagęstośćswobodnegoładunku
elektrycznegonapowierzchnigranicznej,J
lin[A/m]towektorgęstościli-
niowejskładowejprądupłynącegonapowierzchnigranicznejwkierunku
prostopadłymdowektorówH
t-narys.1.6wektorJ
linjestskierowany
prostopadledopłaszczyznyrysunku.
Rys.1.6.Wektorypolaelektrycznegoimagnetycznegopoobustronachpowierzchnigra-
nicznejdwóchośrodkówowzględnychstałychdielektrycznych
e
1,
e
2iwzględnychstałych
magnetycznych
H
1,
H
2;e
n=e
12jestwersoremnormalnymdogranicyośrodków.(a)Dlapola
elektrycznegoobecnośćswobodnegoładunkupowierzchniowegoogęstości
s
swobzmieniasko-
kowowartośćskładowejnormalnejwektoraindukcjielektrycznejD
n.(b)Wprzypadkupola
magnetycznegoistnienieprądupowierzchniowegoowektorzegęstościliniowejJ
linzmienia
wektorskładowejstycznejnatężeniapolamagnetycznegoH
t(c)rysunekpomocniczydouza-
sadnieniawyrażeń(1.21a,b)