Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
78
2.Rozchodzeniesięfalimonochromatycznejwośrodku
WielkośćZnosinazwęimpedancjifalowejośrodka,aZ
0-impedancji
falowejpróżniowartości
Z
0
=
µ
ε
0
0
=
ε
1
0
c
=120p[W]≈377W.
(2.10)
Wdielektrykubezstratnyminiemagnetycznym(
H
r=1),dlaktóregon
2
=
e
r,mamyZ=Z
0/n=1/(
e
0cn).
Rys.2.2.Orientacjawektorówpolawzględemwektorafalowegokdlafalipłaskiejwośrodku
jednorodnym,izotropowym.Wmyślwzorów(2.8)iloczynkXEwskazujekierunekH,nato-
miastkXHwskazujekierunek-E.WośrodkuizotropowymwektoryDiEorazBiHsą
wzajemnierównoległe.WośrodkachanizotropowychwektorpolaryzacjiPniejestogólnie
skierowanyzgodniezwektorempolaE,stądwektorindukcjielektrycznejD=
e
0E+Pnie
będzierównoległydoE.KierunekwektoraPoyntingaS=EXHpokrywasięzkierunkiem
wektorafalowego
Zzależności(2.9)wynika,żenatężeniepolamagnetycznegodlafali
płaskiejjestrówne
H
(,
r
ω
t
)
=
E
Z
(,
r
()
ω
ω
t
)
=
E
(,
r
Z
0
ω
t
)
ε
µ
r
r
,
(2.11a)
ajeślidlapolamagnetycznegoposłużyćsięwektoremB=
H
0
H
rH,wtedy
B
(,
r
ω
t
)
=
εµ
0
0
εµ
r
r
E
(,
r
ω
t
)
=
n
c
E
(,
r
ω
t
)
=
E
(,
r
v
f
ω
t
)
.
(2.11b)
Jakwidać,wektoryEiv
f.Bmajątakiesamewartości.Relacje(2.9),(2.11)
pozostająsłusznedlawektorówpólwkażdejchwili,wszczególnościobo-
wiązujądlaamplitudE
0,H
0,B
0.
Podsumowując,wektorypolaelektrycznegoimagnetycznegodlapła-
skiejharmonicznejfaliEMmożnazapisaćwpostaci:
