Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
6
P.Bachman
SzczególnącechącieczyMRjestwzrostjejlepkosprężystychwłaściwościwraz
zewzrostemdziałającegonaniąpolamagnetycznego[7].
IstniejądwamodelepracyukładówzciecząMR:modelzaworowy,
wktórymcieczprzepływaprzezwąskąszczelinę,apolemagnetyczneprzez
zmianęlepkościcieczyhamujetenprzepływ,orazwykorzystywanywkonstruk-
cjiopisanegohamulcamodelsprzęgłowy,wktórymcieczMRumieszczonajest
pomiędzydwomapłaszczyznami,zktórychjednajestnieruchoma,adrugaprze-
suwasięwpłaszczyźnierównoległej.CieczMRpoddawanajestwtym
przypadkuścinaniu[6].
Ciecznewtonowska
Naprężenie
styczne
τ
0
-τ
τ
0
Cieczzagęszczanawwynikuścinaniam<1
l
η
CieczBinghamam=1
Cieczrozrzedzanawwyniku
ścinaniam>1
Szybkość
ścinania
γ
.
Rys.1.CharakterystykicieczynewtonowskiejicieczyBinghama[4]
Fig.1.CharacteristicsNewtonianandBinghamfluids[4]
GdynacieczMRniedziałapolemagnetyczne,zachowujesięonajakciecze
newtonowskie.Podczasoddziaływaniapolamagnetycznegowsposóbprzybli-
żonyMRFmożnamodelowaćzależnościąopisującącieczeBinghama(rys.1).
Całkowitąsiłęścinającąmożnaobliczyćzzależności[4]:
τ
=
τ
0H
(
)
sgn(
γ
•
)
+
η
γ
•
(1)
gdzieτ0-siłauzyskananaskutekdziałaniapolamagnetycznego,H-natężenie
•
•
polamagnetycznego,
γ
-szybkośćścinania,η-lepkośćcieczy
η
=
τ
/.
γ
Zaznaczyćtrzebajednak,żecieczMRmazdolnośćzapamiętywaniaido-
kładniejszywtymwypadkujestopiscieczyzapomocąmodeluHerschela-
-Bulkleya:
