Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Obokwarunków(1.17)dlastycznychskładowychwektorówpola
możnazapisaćtakżewarunkibrzegowedlaskładowychnormalnych.
n
n
⋅
⋅
(
(
D
B
i
i
−
−
D
B
e
e
)
)
=
=
o
ρ
,
½
¾
¿
na
s
,
(1.20)
gdzieȡjestpowierzchniowągęstościąswobodnychładunkówelektrycz-
nychnas.
Równanieciągłości9znanejakotwierdzenieoz!cKow!niuelektrycz-
nościdl!lowierzcKniowycKlrądówiś!dunków9możnazapisaćanalo-
giczniejakwprzypadkuprądówobjętościowych(1.16).
−
j
ωρ
=
div
J
S
(1.21)
Ładunkipowierzchnioweȡwynikająwprzypadkunieskończonej
przewodnościjednegozobszarów.Warunkibrzegowe(1.20)powstają
wprostysposóbzrównańMa[wella(1.9)i(1.10)orazwarunków(1.17).
Dlategostosowaniewprostwarunków(1.20)wrozwiązywaniuzagad-
nieńpromieniowanianiejestkoniecznym.
ZrównańMa[wellamożnawłatwysposóbwyprowadzićtwierdze-
nieoz!cKow!niuenergiidl!lol!elektrom!gnetycznego.Wtymcelu
równanie(1.9)należyzapisaćwpostacisprzężonejzjednoczesnym
przemnożeniemprzezE9arównanie(1.10)zprzemnożeniemprzezH*.
E
⋅
rot
H
*
=
EJ
*
e
i
przew
i
+
j
ωε
EE
*
H
*
⋅
rot
E
=
−
j
ωμ
HH
*
Poodjęciurównania(1.23)od(1.22)uzyskamy
(1.22)
(1.23)
E
⋅
rot
H
*
−
H
*
⋅
rot
E
=
−
EJ
*
e
i
przew
i
+
j
ω
(
ε
EE
*
−
μ
HH
*
)
(1.24)
Wtymmiejscunależyprzypomniećczytelnikowi9że
1l7HoriaproPiHniowania
18
E
⋅
rot
H
*
−
H
*
⋅
rot
E
=
div
(
E
×
H
*
)
(1.25)
Przekształcającrównanie(1.24)zuwzględnieniem(1.25)oraz(1.13)9
możnaotrzymać
div
(
E
×
H
*
)
=
−
σ
E
(
E
+
E
prw
i
)
*
+
j
ω
(
ε
′
EE
*
−
μ
HH
*
)
i
(1.26)
PowprowadzeniupojęcialrąduleśnegoJ
Σ
