Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
∇
B
=
div
B
=
o
,
(1.6)
gdzieqjestgęstościąobjętościowąładunkuelektrycznego9DiBsąwek-
toramiindukcjielektrycznejimagnetycznej.
D
=
ε
E
,
B
=
μ
H
i
(1.5a)9(1.6a)
Wrównaniachtychzakładasięstałośćwielkościcharakteryzujących
środowisko.przenikalnościelektrycznej89przenikalnościmagnetycznej
ȝiprzewodnościelektrycznejwłaściwejıe.
RównaniaMa[wellawiążąwartościcharakteryzującepoleelektro-
magnetycznewsąsiednichpunktachprzestrzeniiwnastępującychpo
sobiechwilach.Każdazmianapolawystępującawdanympunkcieprze-
strzeniwywołujebezpośredniedziałanienapunktysąsiednie.Działanie
toprzejawiasięwpostacifalelektromagnetycznychrozchodzącychsię
zskończonąprędkością.
Wpraktyceorazprzyprojektowaniuantenzazwyczajzakładasię9
żeprzebiegiczasowesąharmoniczne9czyliprzypadeksinusoidalnych
zmianwartościwielkościpolaelektromagnetycznegowfunkcjiczasu
E
*
=E
mej(ȦW+ij1)=E
meMȦW9
(1.7)
H
*
=H
mej(ȦW+ij2)=H
meMȦW9
(1.8)
gdziewartościE
*
=E
meMȦWiH
*
=H
meMȦWnazywanesązeslolonymi!mlli-
tud!min!tęĪeni!lol!-elektrycznegoimagnetycznego9Ȧ=2ʌI-czę-
stotliwośćkątowa9f9t-częstotliwośćiczas.
JeśliprzebiegharmonicznyopisujewielkośćzespolonaeMȦW9tooperator
różniczkowy
∂
możnazastąpićmnożeniemprzezoperatorMȦ.Wynika
∂
t
stąd9żedlaprzebiegówharmonicznychrównaniaMa[wellaprzyjmują
postać.
rot
H
=
σ
e
E
+
ε
∂
E
=
J
e
i
przew
i
+
j
ωε
E
,
∂
t
rot
E
=
−
μ
∂
∂
H
t
=
−
j
ωμ
H
,
∇
D
=
div=
D
q
,
∇
B
=
div
B
=
o
,
gdzieJe.przew.jestgęstościąelektrycznegoprąduprzewodzenia.
(1.9)
1l7HoriaproPiHniowania
(1.10)
(1.11)
(1.12)
15
