Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
16
JerzyWinczek
płaszczyznypowłoki(rys.2.1d).Modelpowłokispełniająblachyogrubości
g<3mm,
-pręt-ciałonieskończenierozbudowanewkierunkuOx(rys.2.1e).Strumień
ciepławpręciejestliniowy.
Zewzględunakształtźródładziałającenanagrzewaneciaładzielisięna:
-punktowe-onieskończeniemałejobjętości,
-liniowe-model,wktórymciepłorównomiernierozkładasięwzdłużodcinka
prostejoobjętościcylindralubprostopadłościanuonieskończeniemałym
wymiarzepodstawy,
-płaskie-modelźródłaorównomiernierozprowadzonymcieplenapowierzchni
ciała,
-powierzchniowe-źródłaozmiennejgęstościmocy(m.in.zgodniezrozkładem
Gaussa)działającenapowierzchnięnagrzewanegociała,
-objętościowe-przestrzenne,trójwymiarowe,
-objętościowedwurozkładowe-składającesięzdwóchmodeliźródełobjęto-
ściowych,stosowanem.in.wopisieprocesówhybrydowych.
Zewzględunaprędkośćprzemieszczaniasięwyróżniasięźródłanieruchome
(stałe),ruchomeiruchomeodużejprędkości(zbliżonejdoprędkościprzepływu
ciepławmateriale).Zkoleizewzględunaczasdziałaniawyróżniasięciągłeźródło
ciepła(ostałejmocycieplnej)orazchwiloweźródłociepła,któregoczaspracy
dążydozera.
2.2.Matematycznyopispolatemperatury
Punktemwyjściadoopisupolatemperaturywcielejednorodnymiizotropowym
jest,bazującenaprawiezachowaniaenergii,równanieróżniczkoweprzewodzenia
ciepła[2]:
k
V
2
T
()
r
,
t
±
c
p
B
T
B
()
r
t
,
t
-
B
B
Q
t
v
(2.1)
gdzierjestwektorempromieniemrozpatrywanegopunktupowierzchniwzględem
źródłaciepła,Ttotemperatura,t-czas,k-współczynnikprzewodzeniaciepła,
c-ciepłowłaściwe,ρ-gęstość,Q-źródłociepła.
Wprowadzającwspółczynnikwyrównywaniatemperatury(dyfuzyjnościtermicznej):
a
±
c
k
p
równanie(2.1)przyjmujepostać:
a
V
2
T
()
r
,
t
±
B
T
B
()
r
t
,
t
-
c
1
p
B
B
Q
t
v
(2.2)
(2.3)
