Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
14.13.ENERGIAPOLAELEKTRYCZNEGO
44!
Zależnośćpowyższą,wktórejniewystępujążadnecechykondensatora,
możnauogólnićnadowolne,jednorodnepoleelektryczne,formułującją
następująco:
EnergiapotencjalnaEpjednorodnegopolaelektrycznego,zawartego
wobjętościVp,jestwprostproporcjonalnadotejobjętościorazdokwa-
dratunatężeniaEpola)
PRZYKŁAD14.13.Kondensatorpłaskiskładasięzdwóchmetalowych
płytekowymiarach20X20cm,znajdującychsięwodległości2mm,mię-
dzyktórymiznajdujesiępróżnia.Obliczyćenergiępolaelektrycznegomiędzy
okładkamikondensatora,ponaładowaniugopodnapięciem220Vorazładu-
nekdodatni,znajdującysięnajednejzjegookładek.
Rozwiązanie.wielkościdane:S120X20cm21004m2,d12mm1
10002m,ŻO1885.10;12C/(N.m),U1220V;2,E
pŹwielkościszukane.
Pojemnośćkondensatora,zgodniezewzorem(14.12a),wynosiO1
ŻOS
d
,
zatemdodatniładunek,nagromadzonyponaładowaniunajegookładce,jest
równy,zgodniezewzorem(14.10a),wktórympotencjałVzastąpionorów-
noważnymmunapięciemU
21OU1
ŻOSU
d
1
885.10;
2.10;3
12
.4.10;
2
.220
C
N.m2.m
2
.m
2
.V
139.10;
8C
Energianaładowanegokondensatora,określonanapodstawiewzoru(14.17),
wynosi
E
p1
2O
22
1
2ŻOS
22d
stądpopodstawieniuwyznaczonejwyżejwartości2mamy
E
p1
Ż2
d2.2ŻOS
OS2U2d
1
ŻOSU2
2d
1
1
885.10;
2.2.10;3
12
.4.10;
2
.220
2
C
N.m2.m
2
.m
2
.V
2
143.10;
6J
Takisamwynikotrzymamy,wyznaczającnatężeniepolaelektrycznego
międzyokładkamikondensatorazewzoru(14.8)
E1
U
d
11
0002
220
m
V
1111.10
5V/m
