Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
444
14.ELEKTROSTATYKA
Miarązdolnościdielektrykadopolaryzowaniasięjeststosunekwar-
tościnatężeniapolaEO,wytworzonegoprzezokreślonyładunekwpróżni,
dowartościnatężeniapolaE,wytworzonegoprzeztenładunekwdielek-
tryku)Stosunekten,zwanywzględnIprzenikalnościIelektryczną8r,jest
oczywiścietąsamąwielkością,którąokreśliliśmywcześniejjakostosunek
pojemnościCkondensatorazdielektrykiemdojegopojemnościCOwpróżni
(wzór14)12)
8rż
EO
E
ż
CO
C
:
(14:15)
Wynikastądrównież,żesiłyprzyciąganiaiodpychaniaładunkówelektrycz-
nychulegająwdielektrykuodpowiedniemuzmniejszeniu,wporównaniu
zsiłamidziałającymiwpróżni,przyczymzgodniezokreśleniemnatężenia
pola(patrzwzór(14)2))zachodzirówność
FO
F
ż
EO
E
ż8r:
Wynikastąd,żewzórCoulomba,określającywartośćsiłyoddziaływania
ładunkówelektrycznychwośrodkudielektrycznym,owzględnejprzenikal-
nościelektrycznej8r,mapostać
Fż
4π8r8O
1
ż
q1q2
r
2
:
(14:16)
PRZYKŁAD14.12.Cząsteczkawodystanowidipolomomenciedipo-
lowymO162.10;3OC.m.Zakładając,żedipoltenskładasięzdodatniego
iujemnegoładunkuelementarnego,obliczyćjegodługość(czyliodległośćoby-
dwuładunków)orazmomentobracającydipolwpoluelektrycznymonatę-
żeniu10N/C,wprzypadkugdyjegoośjestprostopadładoliniisiłpola
(rys.14.23b).
Rozwiązanie.wielkościdane:O162.10;3OC.m,B11602.10;19C,
E110N/C;
,M
lŹwielkościszukane.
DipolowymomentelektrycznyO1B,stąd
1
O
B
1
1602.10;19
62.10;
3O
C.m
C
139.10;
11m
Siładziałającanakażdyzładunkówdipolawpoluelektrycznymonatężeniu
EmawartośćF1BE,amomentparysiłobracającycząsteczkęjestrówny
