Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
420
14.ELEKTROSTATYKA
Uwzględniającwartośćwspółczynnika
edlapróżni(patrzp.14.3),mamy
1
4O2
(142b)
Wdalszymciągurozdziału14będziemyrozpatrywalipolaelektrosta-
tyczne,czylitakie,którychnatężeniewposzczególnychpunktachpolanie
zmieniasięzczasem.
PRZYKŁAD14030Obliczyćnatężeniepolaelektrostatycznegowytwo-
rzonegoprzezładunekjądraatomuwodorunapierwszejorbicie,naktórej
wedługmodeluBohraznajdujesięelektron(wstanieniewzbudzonymatomu
-patrzp.21.2),czyliwodległości5929.10;
11modśrodkajądra.Korzysta-
jączotrzymanegowyniku,obliczyćelektrycznąsiłęwzajemnegoprzyciągania
jądraielektronu.
Rozwiązanie.wielkościdane:6119602.10;
1IC,r15929.10;11m,
k
e19.10
IN.m2/C2;E,F-wielkościszukane.
Stosującwzór(14.2a),mamy
E1
k
r
e6
2
1
9.10
(5929.10;
I
.19602.10;
11)2
1I
N.m
C
2
.m
2
.C
2
1592.10
11N/C|
wartośćsiływzajemnegooddziaływaniajądraielektronu,zgodniezewzo-
rem(14.2),wynosi
F1E.61592.10
11
.19602.10;
1I
N.C
C
1893.10;
8N|
Ponieważładunkijądraielektronusąróżnoimienne,więcsiłaFjestsiłą
przyciągającą.
Jeżelipoleelektrycznejestwytwarzaneprzezkilkaładunkówpunkto-
wych,tosiłyichoddziaływanianaładunekpróbny,znajdującysięwokre-
ślonympunkciepola,sumująsięgeometrycznie(jakowektory).Zatemina-
tężeniepolaelektrycznegoEwtympunkciejestsumągeometrycznąnatę-
żeńE1E2
E
πpólwytwarzanychprzezposzczególneładunki(źródła
pola),awięc
E1E1+E2+...+E
π
Szczególnewłaściwościwykazujepoleelektrycznewytworzoneprzez
dipolelektryczny,czyliukładdwóchładunkówpunktowych,różnoimien-
nych,ojednakowychwartościachbezwzględnych,znajdującychsięwokre-
ślonejodsiebieodległości,cowyjaśniponiższyprzykład.
