Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
wyprowadzonodwadrutywpostacikońcówek.Płytkimogąmieć
zupełniedowolnykształticzęstoprzedzielasięjejakimśdielektrykiem.
Schemattakiegokondensatorawidzimynarys.22.2.Iwtymwy
padkupoczynimykilkazałożeńupraszczających.Zakładamy,żepłytki
idrutysąprzewodnikamidoskonałymi.Zakładamyteż,żeizolator
pomiędzypłytkamijestdoskonały,takżeładunekelektrycznynie
możeprzepłynąćprzezniegozjednejpłytkinadrugą.Następnieza-
kładamy,żepłytkisąbliskosiebie,aledalekoodinnychprzewodników,
I
I
a
b
V
takżewszystkieliniesiłpola,wychodzącezjednejpłytki,kończą
sięnadrugiej.Wówczasładunkinaobupłytkachsązawszerówne
imająprzeciwnyznak,przyczymładunkinapłytkachsąznacznie
większeodładunkównapowierzchniprzewodówdoprowadzających.
Załóżmyjeszcze,żewpobliżukondensatoraniemażadnychpól
magnetycznych.
zamkniętej,którazaczynasięprzyzacisku
Rozważmyterazcałkękrzywoliniowązpola
a
,biegniewzdłużdrutudo
E
wzdłużkrzywej
Rys.22.2.Kondensator(lub„pojemność”)
górnejpłytkikondensatora,przeskakujeodstęppomiędzypłytkami,
przebiegaoddolnejpłytkiwzdłużdrutudozacisku
b
ipowracado
zacisku
a
poprzezprzestrzeńnazewnątrzkondensatora.Ponieważnie
mapolamagnetycznego,całkakrzywoliniowazpola
E
wdłużtakiej
krzywejzamkniętejjestrównazeru.Całkętęmożemyrozbićnasumę
trzechcałek:
a
¿E¨ds“ż
E¨ds`
ż
E¨ds`
ż
E¨ds.
(22.7)
wzdłuż
pomiędzy
drutów
zewnątrz
na
b
płytkami
Całkapola
E
wzdłużdrutówjestrównazeru,ponieważwewnątrz
przewodnikówdoskonałychniemapólelektrycznych.Całkapola
E
odzacisku
b
do
a
nazewnątrzkondensatorajestrównaróżnicypoten-
cjałównazaciskach,wziętejzeznakiemminus.Ponieważzałożyliśmy,
żeobiepłytkisąwjakiśsposóbizolowaneodotoczenia,całkowity
ładuneknanichmusibyćrównyzeru;jeślinagórnejpłytcejestładu-
nek
Q
,tonadolnejjestrównymucodowielkości,aleoprzeciwnym
znakuładunek
´Q
.Przekonaliśmysięuprzednio,żejeżelidwaprze-
wodnikimająrówne,aleoprzeciwnymznakuładunki
Q
i
´Q
,to
różnicapotencjałówpomiędzynimiwynosi
Q{C
,gdzie
C
nazywamy
pojemnościąobuprzewodników.Zrównania(22.7)wynika,żeróżnica
potencjałówpomiędzyzaciskami
a
i
b
jestrównaróżnicypotencjałów
pomiędzypłytkami.Mamywięc
V“
Q
C
.
Prądelektryczny
I
,dopływającydokondensatoraprzezzacisk
a
(iopuszczającygoprzezzacisk
b)
,równyjestszybkościzmianła-
dunkuelektrycznegonapłytkach:d
Q{
d
t
.Podstawiającd
V{
d
t
jako
22.1Opornościpozorne
5
