Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
32
R.Białek,A.Budziłowicz,Elektrotechnikaielektronikaokrętowa
stąd:
R
m
=
Θ
φ
⎡
⎢
⎣
Vs
A
⋅
⎤⎡
⎥⎢
⎦⎣
=
Ω
1
⋅
s
⎤⎡
⎥⎣⎦
⎦
=
⎢
H
1
⎤
⎥
(2.6)
H(henr),1H=1Ω⋅s
Reluktancjaobwodujestrównieżokreślonaanalogiczniedo
rezystancjielektrycznej:
R
m
=
μ
l
⋅
S
=
μ
m
⋅
m
2
gdzie:
l-długośćdrogimagnetycznej,
S-przekrójpoprzecznyobwodu,
μ
-przenikalnośćmagnetycznazależnaodstrukturymateriału,
stąd:
⎡
⎢
⎢
⎢
⎣
Vs
A
⋅
m
⋅
m
2
⎤
⎥⎡
⎥
⎥
⎦
=
⎢
⎣
Vs
Am
⋅
⋅
⎤⎡
⎥⎢
⎦⎣
=
H
m
⎤
⎥
⎦
μ
=
R
m
l
⋅
S
(2.7)
(2.8)
Elektryczneizolatoryposiadająkonduktywność
γ
=0.Wmagnetyzmie
nieistniejąmateriałyjakoizolatorymagnetyczne,dlategoniemama-
teriałówo
μ
=0.
Ztychwzględówwybranojakoprzenikalnośćodniesieniaprzenikal-
nośćwpróżni:
μ
0=1,256⋅10-6
⎡
⎢
⎣
m
H
⎤
⎥
⎦
lub
μ
0=
10
4
π
7
⎡
⎢
⎣
A
V
⋅
⋅
m
s
⎤
⎥
⎦
(2.9)
Przenikalnośćdowolnegomateriałunajczęściejokreślasięprzeni-
kalnościąwzględną
μ
r.
Jeżeli:
μ
r>1-sątomateriałyparamagnetyczne(platyna,aluminium),
μ
r<1-sątomateriałydiamagnetyczne(srebro,miedź),
μ
r=1-sątomateriałyniemagnetyczne(powietrze).
Materiałyferromagnetyczneznacznieróżniąsięodww.,gdyż
posiadają:
μ
r
≅
10
3
÷
10
5
