Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.Podstawowepojęciamagnetyzmu
17
AnalogiczniedopoprzedniegorównaniadlawektoraindukcjimagnetycznejB
wpróżnimożnazapisać
~
L
Bdl=µ0∫
A
jdA=µ0I
(2.7)
WektorindukcjimagnetycznejBnazywasiętakżegęstościąstrumieniamagnetycz-
nego,ponieważstrumieńindukcjimagnetycznejΦprzezpowierzchnięArównasię
Φ=∫
A
BndA
(2.8)
gdzieBnjestskładowąindukcjiBprostopadłą(normalną)dopowierzchniA.Stru-
mieńindukcjimagnetycznejpopowierzchnizamkniętejjestrównyzeru,bopole
magnetycznejestbezźródłowe0
Rys02030PrawoBiota–Savarta:indukcjadBwytworzonawpunkciePprzezelementprzewodnika
dlzprądemIjestprostopadładodlidowektorawodzącegor
ZgodniezprawemBiota–Savarta(rok1820)przyczynekdoindukcjimagnetycz-
nejdBwwybranympunkciePwpróżni,pochodzącyodelementuprąduIdl,jest
równy
dB=
4π
µ0
dl×r
r3
(2.9)
przyczymrrjestwektoremwodzącympunktuPpoprowadzonymodelementuIdl
(rys.2.3).CałkowitąindukcjęBwpunkciePobliczasię,całkującpocałejdługości
LprzewodnikazprądemI:
B=
µ0I
4π∫
L
dl×r
r3
(2.10)
WektorindukcjimagnetycznejBwiążesięmiędzyinnymizsiłąLorentzadzia-
łającąnaładunekqporuszającysięwpolumagnetycznym:
FL=q(v×B)
(2.11)
