Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.4.Natężeniefaliakustycznej
płaskiejzarównonatężenie,jakigęstośćenergiiniezależąaniododległościodźródła,
aniodczasu.Oznaczato,żestrukturategopolajestjednorodnaistacjonarna.
Inaczejprzedstawiasięnatężeniedlafalikulistej.Załóżmy,żewśrodkukuliopro-
mieniurznajdujesiępunktoweźródłodźwiękuomocyP.Niechźródłotopromieniuje
falęakustycznąrównomierniewewszystkichkierunkachdonieograniczonegoośrod-
kajednorodnego.Przezpowierzchniętejkuli(4πr2)przepłyniewjednostceczasuener-
giarównailoczynowi4πr2lI,gdzieIjestnatężeniemdźwiękuokreślonymjakośredni
wczasieprzepływenergiiprzezjednostkępowierzchniprostopadłądokierunkupropa-
gacjifali.Tenubytekenergiikompensowanyjest,zgodniezzasadązachowaniaenergii,
przezenergiędostarczanądoośrodkaprzezźródłowjednostceczasu,równą
P=4πr2I,
gdziePjestmocąakustycznąźródła,Ijestnatężeniemdźwięku.Stąd,jakwidać
(1.31)
I
=
4
π
P
r
2
.
(1.32)
Zgodniez(1.32),natężeniedźwiękujestrównemocyakustycznejniesionejprzez
falęprzechodzącąprzezjednostkowąpowierzchnięprostopadłądokierunkupropagacji
tejfali.Natężenietomierzonewdowolnympunkciepolaswobodnego(por.rys.2.2)
spełniatzw.prawoodwrotnejproporcjonalności,tzn.malejeonoodwrotnieproporcjo-
nalniedokwadratuodległościodźródła.Wynikatostąd,żewypromieniowanamoc
źródła,jakowartośćstała,rozkładasięrównomiernienapowierzchnikulirosnącej
zkwadratempromienia(S=4πr2),przyczympromieńrjestrównocześnieodległością
punktupomiarowegoodźródładźwięku(por.rys.1.6).
Rys.1.6.Rozkładmocypromieniującegoźródłapunktowegonapowierzchnikuli
45
