Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.2.Pierwszazasadatermodynamiki
Tabela1010WartościCO
piCO
Vwybranychsubstancjiwtemperaturze298K
ipodciśnieniem1atmosferystandardowej
Cu(s)
Hg(c)
H2O(c)
CH3OH(c)
C6H6(c)
N2(g)
Substancja
CO
V/(J·K11·mol11)
24,35
25,80
74,83
61,4
88,2
20,81
CO
p/(J·K11·mol11)
135,1
25,04
27,82
75,30
85,6
29,12
15
Wceluobliczenia∆Unapodstawiewzoru(1.43)koniecznajestznajomośćCVjako
funkcjitemperaturyorazznajomośćrównaniastanusubstancjitworzącejukład,tj.znajo-
mośćpostacifunkcjip(T7V).Jakjeszczewielokrotniestwierdzimy,tedwieinformacje
niezbędneprzyrozpatrywaniuwiększościzagadnieńtermodynamikichemicznej.Dla
znacznejliczbyzwiązkówchemicznychwartościmolowejpojemnościcieplnejCVzo-
staływyznaczonedoświadczalniewszerokimzakresietemperatur(rys.1.3itab.1.1).
Wynikiprzedstawiasięzazwyczajwpostaciszeregupotęgowego:
CV=a+bT+cT2+dT12
[J·K
11·mol11]
(1.46)
WzórwtejpostacioddajerzeczywistąfunkcjęCVzbłędemzazwyczajniewięk-
szymniż2–5%.Wprzypadkugazówmolowepojemnościcieplneczystychzwiązków
nieróżniąsięwieleodcząstkowychmolowychpojemnościcieplnychtychzwiązków
wroztworzegazowym.Pozwalatonałatweobliczeniepojemnościcieplnejukładuna
podstawiewzoru(1.5):
CV=Σ
i
niCV7i
(1.47)
KOMENTARZ1.3
AdiabataPoissona
Dlaprzykładurozważmyodwracalnyproceszmianyobjętościgazudoskonałegozamknię-
tegowizolowanymadiabatyczniecylindrzeruchomymtłokiemporuszającymsiębeztarcia.
Zzależności(1.21)oraz(1.41)wynika,że
dU=Wel
nCVdT+[1p+T(
∂T)
∂p
V]dV=1pdV
Popodstawieniup=nRT/V(zrównaniastanugazudoskonałego)otrzymujemynastępu-
jącązależność:
nCVdT+[1
nRT
V
+T(
nR
V)]dV=1
nRT
V
dV